20:06 К теории полета лыжника при прыжках с трамплина | |
| Кандидат педагогических наук, доцент Н.А. Багин, Ю.И. Волошин, доктор физико-математических наук, доцент В.П. Евтеев, Великолукский государственный институт физической культуры После разгона и правильно выполненного отталкивания от стола отрыва результат прыжка с трамплина определится полетом лыжника в воздухе под действием тяжести и аэродинамических сил. Рассмотрение полета в спортивной литературе [2, 4] часто носит нестрогий, качественный характер, основанный главным образом на результатах эксперимента и анализа мировых рекордов. В настоящей работе получены простые формулы, позволяющие тренеру количественно проанализировать зависимость длины прыжка от начальной скорости полета, угла вылета со стола отрыва, геометрии трамплина, аэродинамических качеств полета и скорости ветра. Выберем начало координат на краю стола отрыва и направим горизонтальную ось Х вдоль трамплина, а ось Y вертикально вверх. Выпишем уравнения движения центра тяжести лыжника в координатной форме: Vx= -(KxVx/V+KyVy/V) (V+U0Vx/V)2, (1) Vy= -g-(KxVy/V+KyVx/V) (V+U0Vx/V)2, (2) где Vx, Vy - проекции скорости полета на координатные оси, V - абсолютная величина скорости, U0 - алгебраическая скорость горизонтального ветра, положительная при встречном ветре и отрицательная при попутном. Kx=? rCxS/m, Ky=? rCyS/m - аэродинамические числа, имеющие размерность, обратную длине, r - плотность воздуха; Сx - коэффициент лобового сопротивления; Cy - коэффициент подъемной силы; S - фронтальная площадь лыжника с лыжами; m - масса лыжника с лыжами. Точкой обозначены производные по времени. Уравнения (1) и (2) нелинейные. Упростить их анализ и получить приближенные решения удобно переходом к функциям комплексного переменного. Ранее этот прием успешно применялся одним из авторов к системам нелинейных уравнений небесной механики [3]. Он позволяет свести систему двух уравнений к одному. С этой целью введем в рассмотрение комплексную скорость полета (КСП): W=Vx+iVy, (3) где i - мнимая единица и комплексное аэродинамическое число K=Kx+iKy. (4) Умножая уравнение (2) на мнимую единицу и складывая с первым уравнением, получим с учетом (3) и (4) следующие уравнения для КСП: W=-ig-K(V+U0(W+W)/2V)2W/V, (5) где чертой сверху обозначены комплексно-сопряженные величины. Полет лыжника состоит из взлета на вершину траектории и спуска с нее. Рассмотрим их поэтапно. Запишем уравнение (5) в виде: W=-ig-K(V+U0cosj)2W/V. (6) За время взлета, измеряемого несколькими десятыми долей секунды, скорость полета изменяется мало, а полярный угол изменяется от угла вылета j0 в несколько градусов до нуля на вершине траектории. Поэтому мы не совершим большой ошибки, если заменим в (6) скорость V начальной скоростью V0 и затем усредним полученный коэффициент перед W по интервалу изменения полярного угла. Тогда уравнение (6) превращается в дифференциальное линейное уравнение первого порядка с постоянными коэффициентами: W=-ig-KC0W, (7) где C0=V0+2U0sinj 0/j0+U02(1+sin2j0/2j0/2V0. Решение уравнения (7) имеет вид: W=W0exp(-KC0t)-ig(1-exp(KC0t))/KC0. (8) На протяжении всего взлета KxC0t | |
|
Категория: Рефераты по физ.культуре. |
Просмотров: 83 |
Добавил: LeFFan
| Рейтинг: 0.0/0 | |
| Всего комментариев: 0 | |
